F1 W9 Pole magnetyczne_Prawo Faradaya_5.pdf

(490 KB) Pobierz
Fizyka 1
Wykad 9
1
Stae pole magnetyczne
Wokó przewodników z prdem wystpuje pole si zwanych
si
ami magnetycznymi
Analiza wielu rónych dowiadcze�½ prowadzi do wyraenia na si Lorentza
 
F =q E+q( v x B )
Jest to zarazem
definicja pola magnetycznego
Oznacza to,
e
jednostk pola magnetycznego definiuje si poprzez si oddziaywania
adunków
w
ruchu tj. prdów elektrycznych.
Jednostk wektora indukcji magnetycznej
B
jest 1 T (tesla)
kg
1T =
A s
2
Uwaga:
Pole elektryczne wprowadza si definiujc jego
nat

enie.
Pole magnetyczne wprowadza si
definiujc
indukcj
pola magnetycznego.
Fizyka 1
Wykad 9
2
ródami
pola magnetyczego s
adunki
w ruchu
Pole magnetyczne jest t czci pola elektrycznego
adunku
poruszajcego si, któr “widzimy”
dziki transformacji Lorentza siy Coulomba.
kwantowomechaniczne spin oraz moment pdu
Fizyka 1
Wykad 9
3
Sia dziaajca na przewodnik z prdem
Dla elementu
dl
konturu z prdem
 
dF = dq ( v xB )
dq = I dt
dl
v=
dt
 
dl
dF = I dt
x B = I ( dl x B )
dt
 
F = I dl x B
Przykad:
Fizyka 1
Wykad 9
4
dl = r d
 
dl B
F = I 2 rB
Wniosek: Na przewodnik z prądem równoległy do pola magnetycznego siła nie działa
Fizyka 1
Wykad 9
5
Wybrane wasnoci pola magnetycznego
ksztat linii si pola magnetycznego wokó przewodnika z prdem
o
indukcja pola magnetycznego jest prostopada do paszczyzny wyznaczonej przez przewodnik z
prdem i punkt, w którym pole mierzymy
o
linie si pola magnetycznego s okrgami otaczajcymi przewodnik z prdem
1
| B|
r
cyrkulacja indukcji magnetycznej – rys.a) obok:
 
B dl = 0
bo pole wzdu
uku
AB jest
r
2
r
1
silniejsze ni na
uku
CD, który jest
r
2
duszy
r
1
Podobnie:
dla konturu Γ o dowolnym ksztacie
ale
nie
obejmujcy
przewodnika z prdem elektrycznym
B dl = 0

Plik z chomika:

Inne pliki z tego folderu:

Inne foldery tego chomika:

Zgłoś jeśli naruszono regulamin